Certos meios isotrópicos podem ter uma atividade óptica induzida pela aplicação de um campo magnético uniforme na direção de propagação da luz. Esta propriedade, conhecida como efeito Faraday, é comumente aplicada na construção de isoladores ópticos ou diodos ópticos. Na ausência de campo magnético, o material comporta-se da mesma forma para as polarizações circulares s₊ e s_- . Entretanto, a presença do campo quebra a simetria para rotações à direita e à esquerda, da maneira apresentada na Fig. 6.25 e o material passa a ter atividade óptica.

No efeito Faraday, o ângulo que o plano de polarização roda está ligado à resposta do material ao campo magnético, através da constante de Verdet, de acordo com:

(6.54)

onde B é módulo do campo magnético, V é a constante de Verdet e l é o comprimento do meio. Os materiais mais comumente utilizados para este tipo de aplicação e que obviamente possuem um valor elevado da constante de Verdet são alguns tipos de vidros densos, alguns semicondutores e o TGG (Terbium Galium Garnet). Na Fig. 6.26 podemos observar o comportamento de V contra l para o TGG.

Fig. 6.26 - Variação da constante de Verdet com o comprimento de onda para o TGG.

Um fator importante para a construção dos isoladores ópticos está ligado aos sentidos relativos do campo magnético e do vetor de propagação . Digamos que a luz se propaga na direção do campo ( e paralelos) e que roda um ângulo q no sentido horário. Se ela se propagar no sentido inverso ( e anti-paralelos), ela novamente rodará um ângulo q, só que agora no sentido anti-horário. Como consequência, se a luz atravessar o meio e depois voltar, o efeito total será o de rodar o plano de polarização da onda de 2q. Veremos a seguir como este fato pode ser usado para a construção de diodos ópticos.